Выход продуктов деления - Fission product yield

Основная статья: Продукт ядерного деления
Долгоживущие
продукты деления
Нуклид т 1 ⁄ 2 Урожай
Энергия распада
Режим распада
( Ма ) (%) ( кэВ )
99 Тс 0,211 6,1385 294 β
126 Sn 0,230 0,1084 4050 β γ
79 Se 0,327 0,0447 151 β
93 Zr 1,53 5,4575 91 βγ
135 Cs 2.3 6,9110 269 β
107 Pd 6.5 1,2499 33 β
129 Я 15,7 0,8410 194 βγ
Среднесрочные жили
продукты деления
Реквизит:
Единица: 		t ½
( а ) 		Доходность
( % ) 		Q *
( кэВ ) 		βγ *
155 евро 4,76 0,0803 252 βγ
85 кр 10,76 0,2180 687 βγ
113м кд 14.1 0,0008 316 β
90 Sr 28,9 4,505 2826 β
137 Cs 30,23 6,337 1176 β γ
121 м Sn 43,9 0,00005 390 βγ
151 см 88,8 0,5314 77 β

Ядерное деление расщепляет тяжелое ядро, такое как уран или плутоний, на два более легких ядра, которые называются продуктами деления . Под выходом понимается доля продукта деления, произведенная за одно деление.

Урожайность можно разбить по:

  1. Индивидуальный изотоп
  2. Химический элемент, состоящий из нескольких изотопов с разным массовым числом, но с одинаковым атомным номером .
  3. Ядра заданного массового числа независимо от атомного номера . Известный как «выход цепи» , так как он представляет собой цепочку распада из бета - распада .

Выходы изотопов и элементов будут изменяться по мере того, как продукты деления подвергаются бета-распаду, в то время как выходы цепей не изменяются после завершения нейтронной эмиссии несколькими богатыми нейтронами начальными продуктами деления ( запаздывающими нейтронами ), с периодом полураспада, измеряемым в секундах.

Некоторые изотопы могут быть произведены непосредственно путем деления, но не путем бета-распада, поскольку предполагаемый предшественник с атомным номером больше на единицу является стабильным и не распадается. Цепные выходы не учитывают эти «затененные» изотопы; однако они имеют очень низкие выходы (менее одной миллионной от обычных продуктов деления), потому что они гораздо менее богаты нейтронами, чем исходные тяжелые ядра.

Выход обычно указывается в процентах на деление, так что общая сумма процентов выхода составляет 200%. Реже он указывается в процентах от всех продуктов деления, так что сумма процентов составляет 100%. Тройное деление , составляющее от 0,2% до 0,4% делений, также дает третье легкое ядро, такое как гелий-4 (90%) или тритий (7%).

Кривая зависимости массы от урожайности

Выходы продуктов деления по массе при делении тепловыми нейтронами U-235, Pu-239, комбинации двух типов, типичных для современных ядерных энергетических реакторов, и U-233, используемого в ториевом цикле

Если построить график зависимости массы или мольного выхода продуктов деления от атомного номера осколков, то он будет иметь два пика: от циркония до палладия и от ксенона до неодима . Это связано с тем, что событие деления приводит к асимметричному расщеплению ядра, поскольку ядра, близкие к магическим числам , более стабильны.

Выход в зависимости от Z - это типичное распределение для деления урана . Обратите внимание, что в расчетах, использованных для построения этого графика, не учитывалась активация продуктов деления, и предполагалось, что деление происходит за один момент, а не за промежуток времени. На этой гистограмме показаны результаты для разного времени охлаждения (время после деления).

Выход в зависимости от Z. Цвета указывают на летучесть фторидов , что важно при ядерной переработке : синие элементы содержат летучие фториды или уже являются летучими; зеленые элементы не содержат летучих хлоридов; красные элементы не имеют ни того, ни другого, но сами элементы летучие при очень высоких температурах. Выход через 10 0,1,2,3 лет после деления , не считая более позднего захвата нейтронов , составляет 100%, а не 200%. Бета-распад Kr-85 → Rb , Sr-90 → Zr , Ru-106 → Pd , Sb-125 → Te , Cs-137 → Ba , Ce-144 → Nd , Sm-151 → Eu , Eu-155 → Gd видимый .

Из-за стабильности ядер с четным числом протонов и / или нейтронов кривая выхода по элементу не является гладкой кривой. Имеет тенденцию к чередованию.

В общем, чем выше энергия состояния, в котором происходит ядерное деление, тем более вероятно симметричное деление, следовательно, по мере увеличения энергии нейтронов и / или энергии делящегося атома долина между двумя пиками становится более мелкой; например, кривая выхода по массе для Pu-239 имеет более мелкую впадину, чем наблюдаемая для U-235 , когда нейтроны являются тепловыми нейтронами . Кривые деления более поздних актинидов имеют тенденцию к еще более пологим долинам. В крайних случаях, таких как 259 Fm, виден только один пик.

Выход обычно выражается относительно количества делящихся ядер, а не количества ядер продуктов деления, то есть выходы должны в сумме составлять 200%.

В таблице в следующем разделе («Сортировка по выходу») приведены выходы для заметных радиоактивных (с периодом полураспада более одного года, плюс йод-131 ) продуктов деления и (немногих наиболее поглощающих) продуктов деления нейтронного яда от теплового нейтронное деление U-235 (типичное для ядерных энергетических реакторов), рассчитанное по [1] .

Сумма урожайности в таблице составляет всего 45,5522%, в том числе 34,8401% с периодом полураспада более одного года:

t ½ в годах урожай
От 1 до 5 2,7252%
От 10 до 100 12,5340%
От 2 до 300 000 6,1251%
От 1,5 до 16 миллионов 13,4494%

Остаток и не включенные в список 54,4478% распадаются с периодом полураспада менее одного года на нерадиоактивные ядра.

Это делается до учета эффектов любого последующего захвата нейтронов, например:

  • 135 Xe захватывает нейтрон и становится почти стабильным 136 Xe, а не распадается до 135 Cs, который является радиоактивным с периодом полураспада 2,3 миллиона лет
  • Нерадиоактивный 133 Cs захватывает нейтрон и превращается в 134 Cs, который является радиоактивным с периодом полураспада 2 года
  • Многие продукты деления с массой 147 или больше, такие как 147 Pm , 149 Sm , 151 Sm и 155 Eu, имеют значительные поперечные сечения для захвата нейтронов, так что один тяжелый атом продукта деления может подвергаться многократным последовательным захватам нейтронов.

Помимо продуктов деления, существуют другие типы радиоактивных продуктов.

Продукты деления от U-235

Урожай Элемент Изотоп Период полураспада Комментарий
6,7896% Цезий 133 Cs → 134 Cs 2,065 года Захват нейтронов (29 барн) медленно превращает стабильные 133 Cs в 134 Cs, что само по себе является малопроизводительным, поскольку бета-распад останавливается на 134 Xe; могут быть дополнительно преобразованы (140 амбаров) в 135 Cs .
6,3333% Йод , Ксенон 135 I → 135 Xe 6.57 ч Самый главный нейтронный яд ; нейтронный захват превращает 10-50% 135 Xe в 136 Xe; остаток распадается (9,14 ч) до 135 Cs (2,3 млн лет).
6,2956% Цирконий 93 Zr 1.53 Мой
6,1% Молибден 99 Пн 65.94 ч Его дочерний нуклид 99m Tc важен для медицинской диагностики.
6,0899% Цезий 137 Cs 30,17 года
6,0507% Технеций 99 Тс 211 тыс. Лет Кандидат на утилизацию путем ядерной трансмутации .
5,7518% Стронций 90 Sr 28,9 года
2,8336% Йод 131 I 8.02 дн
2,2713% Прометий 147 вечера 2.62 года
1,0888% Самарий 149 см практически стабильный 2-й по значимости нейтронный яд .
0,9% Йод 129 Я 15.7 Мой Кандидат на утилизацию путем ядерной трансмутации .
0,4203% Самарий 151 см 90 лет Нейтронный яд ; большая часть будет преобразована в стабильные 152 Sm.
0,3912% Рутений 106 руб. 373,6 г
0,2717% Криптон 85 кр 10,78 года
0,1629% Палладий 107 Pd 6.5 Мой
0,0508% Селен 79 Se 327 тыс. Лет
0,0330% Европий , гадолиний 155 Eu → 155 Gd 4.76 года Оба нейтронных яда , большинство из них будут уничтожены, пока топливо все еще используется.
0,0297% Сурьма 125 Сб 2,76 года
0,0236% Банка 126 Sn 230 тыс. Лет
0,0065% Гадолиний 157 Gd стабильный Нейтронный яд .
0,0003% Кадмий 113м кд 14,1 года Нейтронный яд , большая часть которого будет уничтожена, пока топливо еще используется.
Выход через 10 0,1,2,3 лет после деления , вероятно, Pu-239, а не U-235, потому что левый горб смещен вправо, без учета более позднего захвата нейтронов , доля 100%, а не 200%. Бета-распад Kr-85 → Rb , Sr-90 → Zr , Ru-106 → Pd , Sb-125 → Te , Cs-137 → Ba , Ce-144 → Nd , Sm-151 → Eu , Eu-155 → Gd видимый .

Кумулятивные выходы деления

Кумулятивные выходы деления дают количество нуклидов, образовавшихся либо непосредственно при делении, либо в результате распада других нуклидов.

Кумулятивные выходы деления для U-235 (% на деление)
Продукт Выход теплового деления Выход быстрого деления Выход деления 14 МэВ
1
1ЧАС
 0,00171 ± 0,00018 0,00269 ± 0,00044 0,00264 ± 0,00045
2
1ЧАС
 0,00084 ± 0,00015 0,00082 ± 0,00012 0,00081 ± 0,00012
3
1ЧАС
 0,0108 ± 0,0004 0,0108 ± 0,0004 0,0174 ± 0,0036
3
2Он
 0,0108 ± 0,0004 0,0108 ± 0,0004 0,0174 ± 0,0036
4
2Он
 0,1702 ± 0,0049 0,17 ± 0,0049 0,1667 ± 0,0088
85
35Br
 1,304 ± 0,012 1,309 ± 0,043 1,64 ± 0,31
82
36Kr
 0,000285 ± 0,000076 0,00044 ± 0,00016 0,038 ± 0,012
85
36Kr
 0,286 ± 0,021 0,286 ± 0,026 0,47 ± 0,1
85м
36Kr
 1,303 ± 0,012 1,307 ± 0,043 1,65 ± 0,31
90
38Sr
 5,73 ± 0,13 5,22 ± 0,18 4,41 ± 0,18
95
40Zr
 6,502 ± 0,072 6,349 ± 0,083 5,07 ± 0,19
94
41Nb
 0,00000042 ± 0,00000011 2,90 х 10 -8 ± 7,70 х 10 -9 0,00004 ± 0,000015
95
41Nb
 6,498 ± 0,072 6,345 ± 0,083 5,07 ± 0,19
95м
41Nb
 0,0702 ± 0,0067 0,0686 ± 0,0071 0,0548 ± 0,0072
92
42Пн
 0 ± 0 0 ± 0 0 ± 0
94
42Пн
 8,70 х 10 -10 ± 3,20 х 10 -10 0 ± 0 6,20 х 10-8 ± 2,50 х 10-8
96
42Пн
 0,00042 ± 0,00015 0,000069 ± 0,000025 0,0033 ± 0,0015
99
42Пн
 6,132 ± 0,092 5,8 ± 0,13 5,02 ± 0,13
99
43Tc
 6,132 ± 0,092 5,8 ± 0,13 5,02 ± 0,13
103
44RU
 3,103 ± 0,084 3,248 ± 0,042 3,14 ± 0,11
106
44RU
 0,41 ± 0,011 0,469 ± 0,036 2,15 ± 0,59
106
45Rh
 0,41 ± 0,011 0,469 ± 0,036 2,15 ± 0,59
121м
50Sn
 0,00106 ± 0,00011 0,0039 ± 0,00091 0,142 ± 0,023
122
51Sb
 0,000000366 ± 0,000000098 0,0000004 ± 0,00000014 0,00193 ± 0,00068
124
51Sb
 0,000089 ± 0,000021 0,000112 ± 0,000034 0,027 ± 0,01
125
51Sb
 0,026 ± 0,0014 0,067 ± 0,011 1,42 ± 0,42
132
52Te
 4,276 ± 0,043 4,639 ± 0,065 3,85 ± 0,16
129
53я
 0,706 ± 0,032 1,03 ± 0,26 1,59 ± 0,18
131
53я
 2,878 ± 0,032 3,365 ± 0,054 4,11 ± 0,14
133
53я
 6,59 ± 0,11 6,61 ± 0,13 5,42 ± 0,4
135
53я
 6,39 ± 0,22 6,01 ± 0,18 4,8 ± 1,4
128
54Xe
 0 ± 0 0 ± 0 0,00108 ± 0,00048
130
54Xe
 0,000038 ± 0,0000098 0,000152 ± 0,000055 0,038 ± 0,014
131м
54Xe
 0,0313 ± 0,003 0,0365 ± 0,0031 0,047 ± 0,0049
133
54Xe
 6,6 ± 0,11 6,61 ± 0,13 5,57 ± 0,41
133м
54Xe
 0,189 ± 0,015 0,19 ± 0,015 0,281 ± 0,049
135
54Xe
 6,61 ± 0,22 6,32 ± 0,18 6,4 ± 1,8
135м
54Xe
 1,22 ± 0,12 1,23 ± 0,13 2,17 ± 0,66
134
55CS
 0,0000121 ± 0,0000032 0,0000279 ± 0,0000073 0,0132 ± 0,0035
137
55CS
 6,221 ± 0,069 5,889 ± 0,096 5,6 ± 1,3
140
56Ба
 6,314 ± 0,095 5,959 ± 0,048 4,474 ± ​​0,081
140
57Ла
 6,315 ± 0,095 5,96 ± 0,048 4,508 ± 0,081
141
58Ce
 5,86 ± 0,15 5,795 ± 0,081 4,44 ± 0,2
144
58Ce
 5,474 ± ​​0,055 5,094 ± 0,076 3,154 ± 0,038
144
59Pr
 5,474 ± ​​0,055 5,094 ± 0,076 3,155 ± 0,038
142
60Nd
 6,30 х 10 -9 ± 1,70 х 10 -9 1,70 х 10 -9 ± 4,80 х 10 -10 0,0000137 ± 0,0000049
144
60Nd
 5,475 ± 0,055 5,094 ± 0,076 3,155 ± 0,038
147
60Nd
 2,232 ± 0,04 2,148 ± 0,028 1,657 ± 0,045
147
61Вечера
 2,232 ± 0,04 2,148 ± 0,028 1,657 ± 0,045
148
61Вечера
 5,00 х 10-8 ± 1,70 х 10-8 7,40 х 10 -9 ± 2,50 х 10 -9 0,0000013 ± 0,00000042
148м
61Вечера
 0,000000104 ± 0,000000039 1,78 х 10 -8 ± 6,60 х 10 -9 0,0000048 ± 0,0000018
149
61Вечера
 1,053 ± 0,021 1,064 ± 0,03 0,557 ± 0,09
151
61Вечера
 0,4204 ± 0,0071 0,431 ± 0,015 0,388 ± 0,061
148
62См
 0,000000149 ± 0,000000041 2,43 х 10 -8 ± 6,80 х 10 -9 0,0000058 ± 0,0000018
150
62См
 0,000061 ± 0,000022 0,0000201 ± 0,0000077 0,00045 ± 0,00018
151
62См
 0,4204 ± 0,0071 0,431 ± 0,015 0,388 ± 0,061
153
62См
 0,1477 ± 0,0071 0,1512 ± 0,0097 0,23 ± 0,015
151
63ЕС
 0,4204 ± 0,0071 0,431 ± 0,015 0,388 ± 0,061
152
63ЕС
 3,24 х 10 −10 ± 8,50 x 10 −11 0 ± 0 3,30 х 10 -8 ± 1,10 х 10 -8
154
63ЕС
 0,000000195 ± 0,000000064 4,00 х 10 -8 ± 1,10 х 10 -8 0,0000033 ± 0,0000011
155
63ЕС
 0,0308 ± 0,0013 0,044 ± 0,01 0,088 ± 0,014
Кумулятивные выходы деления для Pu-239 (% на деление)
Продукт Выход теплового деления Выход быстрого деления Выход деления 14 МэВ
1
1ЧАС
 0,00408 ± 0,00041 0,00346 ± 0,00057 -
2
1ЧАС
 0,00135 ± 0,00019 0,00106 ± 0,00016 -
3
1ЧАС
 0,0142 ± 0,0007 0,0142 ± 0,0007 -
3
2Он
 0,0142 ± 0,0007 0,0142 ± 0,0007 -
4
2Он
 0,2192 ± 0,009 0,219 ± 0,009 -
85
35Br
 0,574 ± 0,026 0,617 ± 0,049 -
82
36Kr
 0,00175 ± 0,0006 0,00055 ± 0,0002 -
85
36Kr
 0,136 ± 0,014 0,138 ± 0,017 -
85м
36Kr
 0,576 ± 0,026 0,617 ± 0,049 -
90
38Sr
 2,013 ± 0,054 2,031 ± 0,057 -
95
40Zr
 4,949 ± 0,099 4,682 ± 0,098 -
94
41Nb
 0,0000168 ± 0,0000045 0,00000255 ± 0,00000069 -
95
41Nb
 4,946 ± 0,099 4,68 ± 0,098 -
95м
41Nb
 0,0535 ± 0,0066 0,0506 ± 0,0062 -
92
42Пн
 0 ± 0 0 ± 0 -
94
42Пн
 3,60 х 10-8 ± 1,30 х 10-8 4,80 х 10 -9 ± 1,70 х 10 -9 -
96
42Пн
 0,0051 ± 0,0018 0,0017 ± 0,00062 -
99
42Пн
 6,185 ± 0,056 5,82 ± 0,13 -
99
43Tc
 6,184 ± 0,056 5,82 ± 0,13 -
103
44RU
 6,948 ± 0,083 6,59 ± 0,16 -
106
44RU
 4,188 ± 0,092 4,13 ± 0,24 -
106
45Rh
 4,188 ± 0,092 4,13 ± 0,24 -
121м
50Sn
 0,0052 ± 0,0011 0,0053 ± 0,0012 -
122
51Sb
 0,000024 ± 0,0000063 0,0000153 ± 0,000005 -
124
51Sb
 0,00228 ± 0,00049 0,00154 ± 0,00043 -
125
51Sb
 0,117 ± 0,015 0,138 ± 0,022 -
132
52Te
 5,095 ± 0,094 4,92 ± 0,32 -
129
53я
 1,407 ± 0,086 1,31 ± 0,13 -
131
53я
 3,724 ± 0,078 4,09 ± 0,12 -
133
53я
 6,97 ± 0,13 6,99 ± 0,33 -
135
53я
 6,33 ± 0,23 6,24 ± 0,22 -
128
54Xe
 0,00000234 ± 0,00000085 0,0000025 ± 0,0000012 -
130
54Xe
 0,00166 ± 0,00056 0,00231 ± 0,00085 -
131м
54Xe
 0,0405 ± 0,004 0,0444 ± 0,0044 -
133
54Xe
 6,99 ± 0,13 7,03 ± 0,33 -
133м
54Xe
 0,216 ± 0,016 0,223 ± 0,021 -
135
54Xe
 7,36 ± 0,24 7,5 ± 0,23 -
135м
54Xe
 1,78 ± 0,21 1,97 ± 0,25 -
134
55CS
 0,00067 ± 0,00018 0,00115 ± 0,0003 -
137
55CS
 6,588 ± 0,08 6,35 ± 0,12 -
140
56Ба
 5,322 ± 0,059 5,303 ± 0,074 -
140
57Ла
 5,333 ± 0,059 5,324 ± 0,075 -
141
58Ce
 5,205 ± 0,073 5,01 ± 0,16 -
144
58Ce
 3,755 ± 0,03 3,504 ± 0,053 -
144
59Pr
 3,756 ± 0,03 3,505 ± 0,053 -
142
60Nd
 0,00000145 ± 0,0000004 0,00000251 ± 0,00000072 -
144
60Nd
 3,756 ± 0,03 3,505 ± 0,053 -
147
60Nd
 2,044 ± 0,039 1,929 ± 0,046 -
147
61Вечера
 2,044 ± 0,039 1,929 ± 0,046 -
148
61Вечера
 0,0000056 ± 0,0000019 0,000012 ± 0,000004 -
148м
61Вечера
 0,0000118 ± 0,0000044 0,000029 ± 0,000011 -
149
61Вечера
 1,263 ± 0,032 1,275 ± 0,056 -
151
61Вечера
 0,776 ± 0,018 0,796 ± 0,037 -
148
62См
 0,0000168 ± 0,0000046 0,000039 ± 0,000011 -
150
62См
 0,00227 ± 0,00078 0,0051 ± 0,0019 -
151
62См
 0,776 ± 0,018 0,797 ± 0,037 -
153
62См
 0,38 ± 0,03 0,4 ± 0,18 -
151
63ЕС
 0,776 ± 0,018 0,797 ± 0,037 -
152
63ЕС
 0,000000195 ± 0,00000005 0,00000048 ± 0,00000014 -
154
63ЕС
 0,000049 ± 0,000012 0,000127 ± 0,000043 -
155
63ЕС
 0,174 ± 0,03 0,171 ± 0,054 -
JEFF-3.1 Совместно оцененный файл деления и термоядерного синтеза, данные о нейтронных инцидентах,

http://www-nds.iaea.org/exfor/endf00.htm , 2 октября 2006 г .; см. также A. Koning, R. Forrest, M. Kellett, R. Mills, H. Henriksson, Y. Rugama, The JEFF-3.1 Nuclear Data Library, JEFF Report 21, OECD / NEA, Paris, France, 2006, ISBN  92 -64-02314-3 .

Выход через 10 0,1,2,3 лет после деления , вероятно, Pu-239, а не U-235, потому что левый горб смещен вправо, без учета более позднего захвата нейтронов , доля 100%, а не 200%. Бета-распад Kr-85 → Rb , Sr-90 → Zr , Ru-106 → Pd , Sb-125 → Te , Cs-137 → Ba , Ce-144 → Nd , Sm-151 → Eu , Eu-155 → Gd видимый .

Заказано по массовому номеру

Урожай Изотоп
0,0508% селен-79
0,2717% криптон-85
5,7518% стронций-90 → Иттрий-90
6,2956% цирконий-93 → Ниобий-93
6,0507% технеций-99
0,3912% рутений-106
0,1629% палладий-107
0,0003% кадмий-113m
0,0297% сурьма-125
0,0236% олово-126 → сурьма-126
0,9% йод-129
2,8336% йод-131
6,7896% цезий-133 → цезий-134
6,3333% йод-135 → ксенон-135 → цезий-135
6,0899% цезий-137
2,2713% прометий-147
1,0888% самарий-149
0,4203% самарий-151
0,0330% европий-155 → гадолиний-155
0,0065% гадолиний-157

Периоды полураспада, моды распада и ветвящиеся фракции

Периоды полураспада и разветвления продуктов деления
Нуклид Период полураспада Режим распада Ветвящаяся фракция Источник Примечания
85
35Br
 2,9 ± 0,06 м β - 1.0 ENSDF [1]
85
36Kr
 10,752 ± 0,023 года β - 1.0 БИПМ-5
85м
36Kr
 4,48 ± 0,008 ч ЭТО 0,214 ± 0,005 ENSDF
β - 0,786 ± 0,005
90
38Sr
 28,8 ± 0,07 года β - 1.0 LNHB
95
40Zr
 64,032 ± 0,006 сут β - 1.0 LNHB
94
41Nb
 (7,3 ± 0,9) х 10 6 дней β - 1.0 МАГАТЭ-CRP-XG
95м
41Nb
 3,61 ± 0,03 сут β - 0,025 ± 0,001 LNHB [2]
ЭТО 0,975 ± 0,001
95
41Nb
 34,985 ± 0,012 сут. β - 1.0 МАГАТЭ-CRP-XG
99
43Tc
 (2,111 ± 0,012) × 10 5 у β - 1.0 ENSDF
103
44RU
 39,247 ± 0,013 сут. β - 1.0 МАГАТЭ-CRP-XG
106
44RU
 1,018 ± 0,005 года β - 1.0 МАГАТЭ-CRP-XG
106
45Rh
 30,1 ± 0,3 с β - 1.0 МАГАТЭ-CRP-XG
121м
50Sn
 55 ± 5 лет β - 0,224 ± 0,02 ENSDF
ЭТО 0,776 ± 0,02
122
51Sb
 2,7238 ± 0,0002 сут EC 0,0241 ± 0,0012 ENSDF
β - 0,9759 ​​± 0,0012
124
51Sb
 60,2 ± 0,03 дня β - 1.0 ENSDF
125
51Sb
 2,7584 ± 0,0006 года β - 1.0 МАГАТЭ-CRP-XG
129
53я
 (5,89 ± 0,23) х 10 9 дней β - 1.0 МАГАТЭ-CRP-XG
131
53я
 8,0233 ± 0,0019 сут. β - 1.0 БИПМ-5
133
53я
 20,87 ± 0,08 ч β - 1.0 LNHB [3]
135
53я
 6,57 ± 0,02 ч β - 1.0 ENSDF
131м
54Xe
 11,930 ± 0,016 сут. ЭТО 1.0 БИПМ-5
133
54Xe
 5,243 ± 0,001 сут. β - 1.0 ENSDF
133м
54Xe
 2,19 ± 0,01 д ЭТО 1.0 ENSDF
135
54Xe
 9,14 ± 0,02 ч β - 1.0 ENSDF
135м
54Xe
 15,29 ± 0,05 м β - 0,003 ± 0,003 ENSDF [4]
ЭТО 0,997 ± 0,003
134
55CS
 2,063 ± 0,003 года EC 0,000003 ± 0,000001 МАГАТЭ-CRP-XG [5]
β - 0,999997 ± 0,000001
137
55CS
 30,05 ± 0,08 года β - 1.0 МАГАТЭ-CRP-XG
140
56Ба
 12,753 ± 0,004 дня β - 1.0 БИПМ-5
140
57Ла
 1,67850 ± 0,00017 сут β - 1.0 БИПМ-5
141
58Ce
 32,508 ± 0,010 сут β - 1.0 LNHB
144
58Ce
 285,1 ± 0,6 дня β - 1.0 МАГАТЭ-CRP-XG
144
59Pr
 17,28 ± 0,05 м β - 1.0 ENSDF
147
60Nd
 10,98 ± 0,01 д β - 1.0 ENSDF
147
61Вечера
 2,6234 ± 0,0002 года β - 1.0 ENSDF
148м
61Вечера
 41,29 ± 0,11 д ЭТО 0,042 ± 0,007 ENSDF
β - 0,958 ± 0,007
148
61Вечера
 5,368 ± 0,002 дня β - 1.0 ENSDF
149
61Вечера
 2,2117 ± 0,0021 сут. β - 1.0 ENSDF
151
61Вечера
 1,1833 ± 0,0017 сут. β - 1.0 ENSDF
151
62См
 90 ± 6 лет β - 1.0 ENSDF
153
62См
 1,938 ± 0,010 сут. β - 1.0 МАГАТЭ-CRP-XG
152
63ЕС
 (4,941 ± 0,007) × 10 3 д β - 0,279 ± 0,003 МАГАТЭ-CRP-XG [6]
EC 0,721 ± 0,003
154
63ЕС
 (3,1381 ± 0,0014) х 10 3 д EC 0,00018 ± 0,00013 МАГАТЭ-CRP-XG [6]
β - 0,99982 ± 0,00013
155
63ЕС
 4,753 ± 0,016 года β - 1.0 МАГАТЭ-CRP-XG


использованная литература
БИПМ-5 М.-М. Бе, В. Чисте, К. Дулье, Э. Браун, В. Чечев, Н. Кузьменко, Р. Хелмер, А. Николс,

Э. Шёнфельд, Р. Дерш, Монография BIPM-5, Таблица радионуклидов, Vol. 2 - А = 151–242, 2004 г.

LNHB Национальная лаборатория Анри Беккереля, Рекомендуемые данные,

http://www.nucleide.org/DDEP_WG/DDEPdata.htm , 16 января 2006 г.

МАГАТЭ-CRP-XG М.-М. Бе, В.П. Чечев, Р. Дерш, О.А.М. Хелене, Р.Г. Хелмер, М. Герман, С.Главац,

А. Марцинковский, Г. Л. Мольнар, А. Л. Николс, Э. Шёнфельд, В. Р. Ванин, М. Дж. Вудс, ПКИ МАГАТЭ "Обновление стандартов данных о рентгеновском и гамма-распаде для калибровки детекторов и других приложений", Отчет МАГАТЭ по научно-технической информации STI / PUB / 1287, май 2007 г., Международное агентство по атомной энергии, Вена, Австрия, ISBN  92-0-113606-4 .

ENSDF Файл оцененных данных о структуре ядра, http://www-nds.iaea.org/ensdf/ , 26 января 2006 г.
Примечания
[1] Ветви β-распада 0,9982 ± 0,0002 для Kr-85m и 0,0018 ± 0,0002 для Kr-85.
[2] Доли разветвления ENSDF: 0,944 ± 0,007 для IT и 0,056 ± 0,007 для β-.
[3] Ветвь β-распада 0,0288 ± 0,0002 на Xe-133m.
[4] Ветвящиеся фракции были усреднены из базы данных ENSDF.
[5] Ветвящиеся фракции взяты из базы данных ENSDF.
[6] Ветвящиеся фракции были взяты из данных LNHB.


Упорядочено по сечению поглощения нейтронов тепловых нейтронов.

Сараи Урожай Изотоп т ½ Комментарий
2 650 000 6,3333% 135 I → 135 Xe 6.57 ч Самый главный нейтронный яд ; захват нейтронов быстро превращает 135 Xe в 136 Xe; остаток распадается (9,14 ч) до 135 Cs (2,3 млн лет).
254 000 0,0065% 157 Gd ∞ Нейтронный яд , но с низким выходом.
40 140 1,0888% 149 см ∞ 2-й по значимости нейтронный яд .
20 600 0,0003% 113м кд 14,1 года Большинство из них будет уничтожено нейтронным захватом.
15 200 0,4203% 151 см 90 лет Большинство из них будет уничтожено нейтронным захватом.
3 950
60 900		 0,0330% 155 Eu → 155 Gd 4.76 года Оба нейтронных яда .
96 2,2713% 147 вечера 2.62 года
80 2,8336% 131 I 8.02 дн
29
140		 6,7896% 133 Cs → 134 Cs ∞
2.065 г		 Захват нейтронов превращает несколько процентов нерадиоактивного 133 Cs в 134 Cs, который имеет очень низкий прямой выход, поскольку бета-распад останавливается на 134 Xe; дальнейший захват добавит к долгоживущим 135 Cs.
20 6,0507% 99 Тс 211 тыс. Лет Кандидат на утилизацию путем ядерной трансмутации .
18 0,6576% 129 Я 15.7 Мой Кандидат на утилизацию путем ядерной трансмутации .
2,7 6,2956% 93 Zr 1.53 Мой Трансмутация нецелесообразна.
1,8 0,1629% 107 Pd 6.5 Мой
1,66 0,2717% 85 кр 10,78 года
0,90 5,7518% 90 Sr 28,9 года
0,15 0,3912% 106 руб. 373,6 г
0,11 6,0899% 137 Cs 30,17 года
0,0297% 125 Сб 2,76 года
0,0236% 126 Sn 230 тыс. Лет
0,0508% 79 Se 327 тыс. Лет

использованная литература

  1. ^ "выход деления" . Архивировано из оригинала на 2007-05-28 . Проверено 10 июня 2007 .
  2. ^ Möller, P; Madland, DG; Сирк, AJ; Ивамото, А (15 февраля 2001 г.). «Режимы деления ядер и асимметрии масс осколков в пятимерном деформационном пространстве» . Природа . 409 (6822): 785–790. Bibcode : 2001Natur.409..785M . DOI : 10.1038 / 35057204 . PMID  11236985 . S2CID  9754793 .
  3. ^ Пуркаястха, Британская Колумбия, и Г. Р. Мартин. «Выходы 129I при естественном и нейтронно-индуцированном делении урана». Канадский химический журнал 34.3 (1956): 293-300.
  4. ^ а б «Кумулятивные выходы деления» . www-nds.iaea.org . МАГАТЭ . Проверено 11 ноября +2016 .
  5. ^ "Периоды полураспада и распада ветвящихся фракций для продуктов активации" . www-nds.iaea.org . МАГАТЭ . Проверено 11 ноября +2016 .

внешние ссылки