Принцип Архимеда - Archimedes' principle

Часть серии по
Механика сплошной среды
:${\ displaystyle J = -D {\ frac {d \ varphi} {dx}}}$ Законы диффузии Фика
Законы Сохранение Масса Импульс Энергия Неравенства Клаузиус-Дюгем (энтропия)
Механика твердого тела Деформация Эластичность линейный Пластичность Закон Гука Стресс Конечная деформация Бесконечно малая деформация Совместимость Гибка Контактная механика фрикционный Теория разрушения материала Механика разрушения
Гидравлическая механика Жидкости Статика  · Динамика Принцип Архимеда  · Принцип Бернулли Уравнения Навье – Стокса Уравнение Пуазейля  · Закон Паскаля Вязкость ( Ньютоновский  · неньютоновский ) Плавучесть  · Смешивание  · Давление Жидкости Адгезия Капиллярное действие Хроматография Сплоченность (химия) Поверхностное натяжение Газы Атмосфера Закон Бойля Закон Чарльза Закон о комбинированном газе Закон Фика Закон Гей-Люссака Закон Грэма Плазма
Реология Вязкоупругость Реометрия Реометр Умные жидкости Электрореологический Магнитореологический Феррожидкости
Ученые Бернулли Бойл Коши Чарльз Эйлер Фик Гей-Люссак Грэм Гук Ньютон Навье Нолл Паскаль Стокса Truesdell
v т е

Принцип Архимеда гласит, что восходящая выталкивающая сила , действующая на тело, погруженное в жидкость , полностью или частично, равна весу жидкости, которую тело вытесняет . Принцип Архимеда - это физический закон, фундаментальный для механики жидкости . Она была сформулирована Архимеда из Сиракуз .

Объяснение

В « О плавучих телах» Архимед предположил (около 246 г. до н. Э.):

Любой объект, полностью или частично погруженный в жидкость или жидкость, подпитывается силой, равной весу жидкости, вытесняемой объектом.

Принцип Архимеда позволяет рассчитать плавучесть любого плавающего объекта, частично или полностью погруженного в жидкость. Сила, направленная вниз на объект, - это просто его вес. Восходящая или плавучая сила, действующая на объект, определяется принципом Архимеда выше. Таким образом, результирующая сила, действующая на объект, - это разница между величиной выталкивающей силы и его весом. Если эта результирующая сила положительна, объект поднимается; если отрицательный, объект тонет; а если равен нулю, объект имеет нейтральную плавучесть, то есть остается на месте, не поднимаясь или не опускаясь. Проще говоря, принцип Архимеда гласит, что когда тело частично или полностью погружено в жидкость, оно испытывает очевидную потерю веса, равную весу жидкости, вытесняемой погруженной частью тела (а).

Формула

Рассмотрим кубоид, погруженный в жидкость, его верхняя и нижняя грани перпендикулярны направлению силы тяжести (предполагается, что она постоянна на всем протяжении куба). Жидкость будет оказывать нормальное усилие на каждую поверхность, но только нормальные силы сверху и снизу будут способствовать плавучести. Давление разница между нижней и верхней поверхностью прямо пропорционально высоте (разница в глубине погружения в воду). Умножение разницы давлений на площадь грани дает результирующую силу на кубоид ⁠ ⁠ - плавучесть ⁠ ⁠ - равную по размеру весу жидкости, вытесненной кубоидом. Суммируя достаточно много произвольно малых кубоидов, это рассуждение может быть расширено до неправильных форм, и, таким образом, какой бы ни была форма погруженного тела, выталкивающая сила равна весу вытесненной жидкости.

${\ displaystyle {\ text {вес вытесненной жидкости}} = {\ text {вес объекта в вакууме}} - {\ text {вес объекта в жидкости}} \,}$

Вес вытесненной жидкости прямо пропорционален объему вытесненной жидкости (если окружающая жидкость равномерной плотности). Вес объекта в жидкости уменьшается из-за действующей на него силы, которая называется подъемом вверх. Проще говоря, принцип гласит, что выталкивающая сила (F _b ), действующая на объект, равна массе жидкости, вытесняемой объектом, или плотности ( ρ ) жидкости, умноженной на погруженный объем (V), умноженный на гравитация (г)

Мы можем выразить это соотношение в уравнении:

${\ displaystyle F_ {a} = \ rho gV}$

где обозначает выталкивающую силу, приложенную к погружаемому объекту, обозначает плотность жидкости, представляет объем вытесненной жидкости и является ускорением свободного падения . Таким образом, среди полностью погруженных в воду объектов одинаковой массы объекты большего объема обладают большей плавучестью. ${\ displaystyle F_ {a}}$${\ displaystyle \ rho}$${\ displaystyle V}$${\ displaystyle g}$

Предположим, что вес камня составляет 10 ньютонов, когда он подвешен на веревке в вакууме под действием силы тяжести. Предположим, что когда камень опускается в воду, он вытесняет воду весом 3 ньютона. Сила, которую он затем оказывает на веревку, на которой он висит, будет составлять 10 ньютонов минус 3 ньютона выталкивающей силы: 10 - 3 = 7 ньютонов. Плавучесть снижает кажущийся вес объектов, полностью опустившихся на морское дно. Как правило, легче поднять предмет через воду, чем вытащить его из воды.

Для полностью затопленного объекта принцип Архимеда можно переформулировать следующим образом:

${\ displaystyle {\ text {кажущийся погруженный вес}} = {\ text {вес объекта}} - {\ text {вес вытесненной жидкости}} \,}$

затем вставляется в коэффициент весов, который был расширен на общий объем

${\ displaystyle {\ frac {\ text {плотность объекта}} {\ text {плотность жидкости}}} = {\ frac {\ text {weight}} {\ text {вес вытесненной жидкости}}}}$

дает формулу ниже. Плотность погружаемого объекта относительно плотности жидкости можно легко рассчитать без измерения объема.

${\ displaystyle {\ frac {\ text {плотность объекта}} {\ text {плотность жидкости}}} = {\ frac {\ text {weight}} {{\ text {weight}} - {\ text {видимый погруженная масса}}}}. \,}$

(Эта формула используется, например, для описания принципа измерения дасиметра и гидростатического взвешивания .)

Пример: если вы уроните дрова в воду, плавучесть удержит их на плаву.

Пример: воздушный шар с гелием в движущейся машине. При увеличении скорости или движении по кривой воздух движется в направлении, противоположном ускорению автомобиля. Однако из-за плавучести воздушный шар отталкивается воздухом и дрейфует в том же направлении, что и автомобиль.

Когда объект погружается в жидкость, жидкость проявляет восходящую силу, известную как выталкивающая сила, которая пропорциональна весу вытесненной жидкости. Суммарная сила, действующая на объект, тогда равна разнице между весом объекта (сила «вниз») и весом вытесненной жидкости (сила «вверх»). Равновесие или нейтральная плавучесть достигается, когда эти два веса (и, следовательно, силы) равны.

Силы и равновесие

Уравнение для расчета давления внутри жидкости в состоянии равновесия:

${\ displaystyle \ mathbf {f} + \ operatorname {div} \, \ sigma = 0}$

где f - плотность силы, оказываемая некоторым внешним полем на жидкость, а σ - тензор напряжений Коши . В этом случае тензор напряжений пропорционален тензору идентичности:

${\ displaystyle \ sigma _ {ij} = - p \ delta _ {ij}. \,}$

Здесь δ _ij - символ Кронекера . Используя это, приведенное выше уравнение становится:

${\ Displaystyle \ mathbf {е} = \ набла п. \,}$

Предполагая, что внешнее силовое поле является консервативным, то есть его можно записать как отрицательный градиент некоторой скалярной функции:

${\ displaystyle \ mathbf {f} = - \ nabla \ Phi. \,}$

Потом:

${\ displaystyle \ nabla (p + \ Phi) = 0 \ Longrightarrow p + \ Phi = {\ text {constant}}. \,}$

Следовательно, форма открытой поверхности жидкости равна эквипотенциальной плоскости приложенного внешнего консервативного силового поля. Пусть ось z направлена ​​вниз. В этом случае поле является гравитационным, поэтому Φ = - ρ _f gz, где g - ускорение свободного падения, ρ _f - массовая плотность жидкости. Если принять за ноль давление на поверхности, где z равно нулю, константа будет равна нулю, поэтому давление внутри жидкости, когда она подвержена гравитации, будет

${\ displaystyle p = \ rho _ {f} gz. \,}$

Таким образом, давление увеличивается с глубиной под поверхностью жидкости, поскольку z обозначает расстояние от поверхности жидкости до нее. Любой объект с ненулевой вертикальной глубиной будет иметь разное давление сверху и снизу, причем давление снизу будет больше. Эта разница в давлении вызывает восходящую силу плавучести.

Сила плавучести, действующая на тело, теперь может быть легко вычислена, поскольку внутреннее давление жидкости известно. Сила, действующая на тело, может быть вычислена путем интегрирования тензора напряжений по поверхности тела, которая находится в контакте с жидкостью:

${\ displaystyle \ mathbf {B} = \ oint \ sigma \, d \ mathbf {A}.}$

Интегральная поверхность может быть преобразована в интеграл по объему с помощью теоремы Гаусса :

${\ displaystyle \ mathbf {B} = \ int \ operatorname {div} \ sigma \, dV = - \ int \ mathbf {f} \, dV = - \ rho _ {f} \ mathbf {g} \ int \, dV = - \ rho _ {f} \ mathbf {g} V}$

где V - мера объема, контактирующего с жидкостью, то есть объема погруженной части тела, поскольку жидкость не оказывает силы на ту часть тела, которая находится за ее пределами.

Величину выталкивающей силы можно немного больше оценить из следующего аргумента. Рассмотрим любой объект произвольной формы и объема V, окруженный жидкостью. Силы жидкость воздействует на объект в жидкости равна весу жидкости с объемом , равным , что объекта. Эта сила действует в направлении, противоположном гравитационной силе, то есть имеет величину:

${\ displaystyle B = \ rho _ {f} V _ {\ text {disp}} \, g, \,}$

где ρ _f - плотность жидкости, V _disp - объем перемещенного тела жидкости, а g - ускорение свободного падения в рассматриваемом месте.

Если этот объем жидкости заменить твердым телом точно такой же формы, сила, действующая на него, должна быть точно такой же, как указано выше. Другими словами, «сила плавучести» на погруженном теле направлена ​​в направлении, противоположном силе тяжести, и по величине равна

${\ Displaystyle B = \ rho _ {f} Vg. \,}$

Равнодействующая сила на объекте должна быть равна нулю , если это будет ситуация жидкостных статики таким образом, что принцип Архимеда применим, и, таким образом , сумма выталкивающей силы и вес объекта

${\ displaystyle F _ {\ text {net}} = 0 = mg- \ rho _ {f} V _ {\ text {disp}} g \,}$

Если плавучесть (не удерживаемого и не имеющего силы) объекта превышает его вес, он имеет тенденцию повышаться. Объект, вес которого превышает его плавучесть, имеет тенденцию тонуть. Расчет направленной вверх силы на погруженный объект в период его ускорения не может быть выполнен одним только принципом Архимеда; необходимо учитывать динамику объекта с учетом плавучести. Когда он полностью опускается на дно жидкости или поднимается на поверхность и оседает, принцип Архимеда можно применять отдельно. Для плавающего объекта воду вытесняет только погруженный объем. Для затонувшего объекта весь объем вытесняет воду, и будет дополнительная сила реакции от твердого пола.

Следовательно, чтобы принцип Архимеда можно было использовать отдельно, рассматриваемый объект должен находиться в равновесии (сумма сил, действующих на объект, должна быть равна нулю);

${\ Displaystyle мг = \ ро _ {е} V _ {\ текст {disp}} г, \,}$

и поэтому

${\ displaystyle m = \ rho _ {f} V _ {\ text {disp}}. \,}$

показывая, что глубина, на которую погружается плавающий объект, и объем жидкости, которую он вытеснит, не зависят от гравитационного поля независимо от географического положения.

( Примечание: если рассматриваемой жидкостью является морская вода , она не будет иметь одинаковой плотности ( ρ ) в каждом месте. По этой причине на корабле может отображаться линия Plimsoll .)

Может случиться так, что в игру вступят силы, отличные от плавучести и гравитации. Это происходит в том случае, если объект удерживается или если объект опускается на твердый пол. Объект, который имеет тенденцию плавать, требует силы ограничения натяжения T, чтобы оставаться полностью погруженным в воду. Объект, который имеет тенденцию тонуть, в конечном итоге будет иметь нормальную силу ограничения N, приложенную к нему твердым полом. Сила ограничения может быть натяжением пружинных весов, измеряющих ее вес в жидкости, и именно так определяется кажущийся вес.

Если бы объект в противном случае поплыл бы, напряжение, удерживающее его полностью погруженным, составляет:

${\ Displaystyle T = \ rho _ {f} Vg-mg. \,}$

Когда тонущий предмет оседает на твердом полу, он испытывает нормальную силу :

${\ Displaystyle N = mg- \ rho _ {f} Vg. \,}$

Другая возможная формула для расчета плавучести объекта заключается в нахождении видимого веса этого конкретного объекта в воздухе (рассчитанного в Ньютонах) и видимого веса этого объекта в воде (в Ньютонах). Чтобы найти силу плавучести, действующую на объект в воздухе, используя эту конкретную информацию, применяется следующая формула:

Сила плавучести = вес объекта в пустом пространстве - вес объекта, погруженного в жидкость

Окончательный результат будет измеряться в Ньютонах.

Плотность воздуха очень мала по сравнению с большинством твердых тел и жидкостей. По этой причине вес объекта в воздухе примерно такой же, как его истинный вес в вакууме. Плавучестью воздуха для большинства объектов при измерении в воздухе пренебрегают, поскольку погрешность обычно незначительна (обычно менее 0,1%, за исключением объектов с очень низкой средней плотностью, таких как воздушный шар или легкая пена).

Упрощенная модель

Упрощенное объяснение интегрирования давления по площади контакта можно сформулировать следующим образом:

Рассмотрим погруженный в жидкость куб с горизонтальной верхней поверхностью.

Стороны идентичны по площади и имеют одинаковое распределение по глубине, поэтому они также имеют одинаковое распределение давления и, следовательно, одинаковую общую силу, возникающую в результате гидростатического давления, приложенного перпендикулярно плоскости поверхности каждой стороны.

Есть две пары противоположных сторон, поэтому результирующие горизонтальные силы уравновешиваются в обоих ортогональных направлениях, и результирующая сила равна нулю.

Сила, направленная вверх на куб, - это давление на нижнюю поверхность, интегрированное по его площади. Поверхность находится на постоянной глубине, поэтому давление постоянно. Следовательно, интеграл давления по площади горизонтальной нижней поверхности куба представляет собой гидростатическое давление на этой глубине, умноженное на площадь нижней поверхности.

Точно так же направленная вниз сила на куб - это давление на верхнюю поверхность, интегрированное по всей его площади. Поверхность находится на постоянной глубине, поэтому давление постоянно. Следовательно, интеграл давления по площади горизонтальной верхней поверхности куба - это гидростатическое давление на этой глубине, умноженное на площадь верхней поверхности.

Поскольку это куб, верхняя и нижняя поверхности идентичны по форме и площади, а разница давлений между верхом и низом куба прямо пропорциональна разнице глубин, а результирующая разность сил точно равна весу куба. жидкость, которая занимала бы объем куба в его отсутствие.

Это означает, что результирующая направленная вверх сила на куб равна весу жидкости, которая поместилась бы в объем куба, а направленная вниз сила на куб - это его вес в отсутствие внешних сил.

Эта аналогия верна для вариаций размера куба.

Если два куба размещены рядом друг с другом так, чтобы грань каждого из них соприкасалась, давления и результирующие силы на сторонах или их частях в контакте уравновешиваются и могут не приниматься во внимание, поскольку контактные поверхности равны по форме, размеру и распределению давления. следовательно, плавучесть двух соприкасающихся кубов равна сумме плавучести каждого куба. Эту аналогию можно распространить на произвольное количество кубиков.

Объект любой формы можно аппроксимировать как группу кубиков, контактирующих друг с другом, и по мере уменьшения размера куба точность аппроксимации увеличивается. Предельным случаем для бесконечно малых кубиков является точная эквивалентность.

Наклонные поверхности не отменяют аналогию, поскольку результирующая сила может быть разделена на ортогональные компоненты, и с каждой из них можно работать одинаково.

Доработки

Принцип Архимеда не учитывает действующее на тело поверхностное натяжение (капиллярность). Более того, было обнаружено, что принцип Архимеда не работает в сложных жидкостях .

Есть исключение из принципа Архимеда, известное как нижний (или боковой) случай. Это происходит, когда сторона объекта касается дна (или стороны) сосуда, в который он погружен, и никакая жидкость не просачивается вдоль этой стороны. В этом случае было обнаружено, что результирующая сила отличается от принципа Архимеда из-за того, что, поскольку жидкость не просачивается с этой стороны, симметрия давления нарушается.

Принцип плавучести

Принцип Архимеда показывает выталкивающую силу и перемещение жидкости. Однако концепция принципа Архимеда может быть применена при рассмотрении того, почему объекты плавают. Предложение 5 трактата Архимеда « О плавающих телах» утверждает, что

Любой плавающий объект вытесняет жидкость под собственным весом.

-  Архимед из Сиракуз

Другими словами, для объекта, плавающего на поверхности жидкости (например, лодка) или плавающего, погруженного в жидкость (например, подводная лодка в воде или дирижабль в воздухе), вес вытесненной жидкости равен весу объекта. Таким образом, только в частном случае плавания подъемная сила, действующая на объект, равна его весу. Рассмотрим 1-тонный блок из твердого железа. Поскольку железо почти в восемь раз плотнее воды, при погружении оно вытесняет лишь 1/8 тонны воды, чего недостаточно, чтобы удерживать его на плаву. Предположим, тот же железный блок преобразован в чашу. Он по-прежнему весит 1 тонну, но когда его помещают в воду, он вытесняет больший объем воды, чем когда он был блоком. Чем глубже погружена железная чаша, тем больше воды она вытесняет и тем больше на нее действует выталкивающая сила. Когда подъемная сила равна 1 тонне, дальше он не утонет.

Когда любая лодка вытесняет воду, равную ее собственному весу, она плывет. Это часто называют «принципом плавучести»: плавающий объект вытесняет жидкость, равную его собственному весу. Каждый корабль, подводная лодка и дирижабль должны быть спроектированы таким образом, чтобы перемещать жидкость, по крайней мере, равную ее собственному весу. Корпус корабля массой 10 000 тонн должен быть достаточно широким, длинным и достаточно глубоким, чтобы вытеснить 10 000 тонн воды, и при этом иметь корпус над водой, чтобы он не затонул. Ему нужен дополнительный корпус, чтобы бороться с волнами, которые в противном случае заполнили бы его и, увеличивая его массу, заставили бы его погрузиться. То же самое и с судами в воздухе: дирижабль весом 100 тонн должен вытеснить 100 тонн воздуха. Если больше смещается, то поднимается; если смещается меньше, то падает. Если дирижабль перемещает точно свой вес, он парит на постоянной высоте.

Хотя они связаны с ним, принцип плавучести и концепция, согласно которой погруженный объект вытесняет объем жидкости, равный его собственному объему, не являются принципом Архимеда. Принцип Архимеда, как указано выше, приравнивает выталкивающую силу к весу вытесняемой жидкости.

Одна общая путаница в отношении принципа Архимеда - это значение смещенного объема. Обычные демонстрации включают измерение повышения уровня воды, когда объект плавает на поверхности, для расчета вытесненной воды. Этот подход к измерению не работает с плавучим подводным объектом, потому что повышение уровня воды напрямую связано с объемом объекта, а не с массой (кроме случаев, когда эффективная плотность объекта равна в точности плотности жидкости).

Эврика

Сообщается, что Архимед воскликнул «Эврика» после того, как понял, как определить, сделана ли корона из нечистого золота. Хотя он не использовал принцип Архимеда в широко распространенной сказке и использовал только вытесненную воду для измерения объема короны, существует альтернативный подход, использующий принцип: уравновесить корону и чистое золото на воздушной шкале, а затем поставить накипь в воду. Согласно принципу Архимеда, если плотность короны отличается от плотности чистого золота, весы под водой выйдут из равновесия.

использованная литература

внешние ссылки

• СМИ, связанные с принципом Архимеда, на Викискладе?